第三百五十三章 NS方程的通解！(1 / 5)

林氏曲率张量，能够用来描述流体的诸多状态，它以微分的形式，可以用来描述流形的一种形态。

所谓流形，可以直接当做流体，或者弯曲的平面，比如将一个十分光滑的钢板弯起来，其表面也就形成了一个流形。

像黎曼曲率张量，就能够被用来表达黎曼流形曲率的标准方。

而林晓搞出来的这個林氏曲率张量，描述的则是另外一种流形，它表明并不一定光滑，因为这个流形甚至可以不是曲面，而是带有角度。

如此一来，这个流形也就能够完全以林晓的名字来命名了，也就是林氏流形。

而借着这两者，林晓将可以完美地去描述流体！

看着这，林晓抿了抿嘴，微微一笑。

“那么，基于林氏曲率张量下，原先磁流体推进器中的涡流状态流体，就可以这样来描述……”

『ρdv/dt=pF+▽·p』

『ρ=-pl+2μ(s+l▽·u/3)+……』

虽然林晓现在并没有直接去求得NS方程的通解，不过，他尝试的是从特殊到一般的方式来解决这个问题。

而从特殊到一般，也是解决问题的一个重要方法，而且对于解出NS方程来说很有意义。

毕竟，直接解出NS方程的通解，十分的困难。

即使是林晓，也不得不承认这一点。

而如果能够从特殊到一般来解决NS方程，相对来说则要方便许多。

当然，在从前，并没有这样一个特殊的流体案例，能够直接让数学家们实现从特殊到一般的跨越。

而巧合的是，林晓却因为恰好加入马为民的课题，然后恰好就发现了在磁流体推进器中的涡流流，能够帮助他实现这样一个一般到特殊的跨越。

于是接下来的林晓，便如同势如破竹般，不断地实现了对NS方程的突破。

不过，就像他之前发现的那样，由于他的林氏曲率张量带来的计算量十分之多，所以他这一势如破竹，就破了将近一个月。

……

时间进入了七月中旬。

上京大学，林晓的办公室中。

【所以，根据式1，式5，式11，式30……我们可以得到：】

【NS方程：?V/?t+(V·▽)V=f-1/ρ……】

【写出其特征方程……】

【将式31代入原方程，解得b=1/2】